Vad är kärnan i den universella sektionsmetoden?

Kraftfaktorer i sektionsmetoden. Inre krafter. Sektionsmetod

Inuti vilket material som helst finns det interna interatomiska krafter, vars närvaro bestämmer kroppens förmåga att uppfatta yttre krafter som verkar på den, motstå förstörelse, förändring i form och storlek. Appliceringen av en extern belastning på en kropp orsakar en förändring av inre krafter. Ytterligare inre krafter studeras i materialstyrkan. I styrka av material kallas de helt enkelt inre krafter.

Inre krafter är samverkanskrafter mellan enskilda strukturella element eller mellan enskilda delar av ett element som uppstår under påverkan av yttre krafter. För att numeriskt bestämma storleken på inre krafter används metoden för sektioner.

Sektionsmetod

kommer ner till fyra steg:

Ris. 7

Varje avskuren del av kroppen (helst den mest komplexa) kasseras, och dess verkan på den återstående delen ersätts av inre krafter så att den återstående delen som studeras är i balans (fig. 8);

Ris. 8

De resulterande krafterna (N, Qy, Qz) (Fig. 9) och momenten (Mk, My, Mz) kallas interna kraftfaktorer i sektionen

-Ris. 9

Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer: -längsgående eller axiell kraft;;

-Och;

Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer:
-skjuvkrafter.

vridmoment

böjmoment

Interna kraftfaktorer hittas genom att sammanställa sex statiska jämviktsekvationer för den betraktade delen av den dissekerade kroppen.
Spänning
Om vi väljer ett oändligt litet område i avsnittet
och anta att de inre krafterna som appliceras på dess olika punkter är identiska i storlek och riktning, då deras resulterande

kommer att passera genom elementets tyngdpunkt

(Fig. 10).
Ris. 10 ,Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer: Projektioner
på axeln
Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer:
.

det kommer att finnas en elementär längsgående kraft
och elementära skjuvkrafter

;
;
,

Låt oss dividera dessa elementära krafter med arean - , får vi värden som kallas spänningar vid punkten av den ritade sektionen.;Där

normal spänning

- tangentiell spänning.

Spänning är en inre kraft per ytenhet vid en given punkt i det aktuella avsnittet.

Stress mäts i spänningsenheter - pascal (Pa) och dess multipler - (kPa, MPa) Ibland beaktas, förutom normala och tangentiella spänningar, även total spänning» spelar en mycket viktig roll vid hållfasthetsberäkningar. Därför ägnas en betydande del av materialstyrkan till att studera metoder för att beräkna spänningar Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer: .

Spänning och kompression

Central spänning (kompression) Denna typ av deformation kallas där endast längsgående kraft (drag- och tryckkraft) uppstår i balkens tvärsnitt och alla andra inre kraftfaktorer är lika med noll.

Longitudinella krafter bestäms med hjälp av snittmetoden.

Exempel

Låt det finnas en stegad stång laddad med krafter
,
Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer:
längs axeln för stången som visas i fig. 11, a. Bestäm storleken på longitudinella krafter.

Lösning. Stången kan delas in i sektioner efter de platser där belastningar appliceras och där tvärsnittet ändras.

Det första avsnittet begränsas av krafternas tillämpningspunkter Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer: . Låt oss rikta axeln (början av första avsnittet). Mentalt skär den första sektionen med ett tvärsnitt på avstånd från början av första avsnittet. Dessutom koordinaten kan tas i intervallet
, Var - längden på den första delen.

;
, kN

Ett positivt tecken på den längsgående kraften indikerar att den första sektionen är sträckt.

Värdet på den längsgående kraften beror inte på koordinaten Därför är värdet på den längsgående kraften konstant och lika genom hela sektionen .

Ris. 11

Det andra avsnittet begränsas av krafternas tillämpningspunkter Följande namn accepteras för interna kraftfaktorer: . Låt oss rikta axeln längs sektionens axel uppåt med utgångspunkten vid kraftanbringningspunkten (början av andra avsnittet).

Mentalt skär den andra sektionen med ett tvärsnitt på avstånd från början av det andra avsnittet. Dessutom koordinaten kan tas i intervallet
, Var - längden på den andra sektionen.

Låt oss överväga jämvikten i den nedre delen av stången, och ersätter verkan av den övre delen på den nedre delen av stången med en längsgående kraft
, efter att tidigare ha riktat den i riktning mot att sträcka den aktuella delen.

Från det statiska jämviktstillståndet:

;

Minustecknet indikerar att den andra sektionen är komprimerad.

På samma sätt för det tredje avsnittet:

;

För större tydlighet är det bekvämare att presentera resultaten som erhållits i form av en graf ( diagramN), som visar förändringen i längsgående kraft längs stavens axel. För att göra detta ritar vi en noll (bas) linje parallell med stavens axel, vinkelrätt mot vilken vi kommer att plotta värdena för de axiella krafterna på en skala (fig. 1.11, d). Vi sätter positiva värden på ena sidan och negativa värden på den andra. Diagrammet är skuggat vinkelrätt mot nolllinjen och ett tecken på det uppskjutna värdet placeras inuti diagrammet. Värdena för de uppskjutna kvantiteterna anges bredvid dem. Bredvid diagrammet anges diagrammets namn ("N") inom citattecken och måttenheterna (kN) anges, separerade med kommatecken.

Alla material, strukturella element och strukturer, under påverkan av yttre krafter, upplever i en eller annan grad förskjutning (rörelse i förhållande till det belastade tillståndet) och ändrar sin form (deformeras). Samspelet mellan delar (partiklar) inom ett strukturelement kännetecknas av inre krafter.

Inre krafter− krafter av interatomisk interaktion som uppstår när yttre belastningar appliceras på en kropp och tenderar att motverka deformation.

För att beräkna strukturella element för styrka, styvhet och stabilitet är det nödvändigt att använda sektionsmetod identifiera nya interna maktfaktorer.

Kärnan i sektionsmetoden är att yttre krafter som appliceras på den avskurna delen av kroppen balanseras av inre krafter som uppstår i sektionsplanet och ersätter verkan av den kasserade delen av kroppen på resten.

En stav i jämvikt under inverkan av krafter F 1 , F 2 , F 3 , F 4 , F 5 (Fig. 86, A), mentalt skuren i två delar I och II (bild 86, b) och överväg en av delarna, till exempel den vänstra.

Eftersom kopplingarna mellan delarna har eliminerats, bör verkan av en av dem på den andra ersättas av ett system av inre krafter i sektionen. Eftersom verkan är lika med reaktionen och motsatt i riktning, balanserar de inre krafterna som uppstår i sektionen de yttre krafterna som appliceras på den vänstra delen.

Låt oss sätta det på punkt OM koordinatsystem xyz. Låt oss dekomponera huvudvektorn och huvudmomentet i komponenter riktade längs koordinataxlarna:

Komponent N z - ringde längsgående (normal) kraft, vilket orsakar drag- eller tryckdeformation. Komponenter F x och F y är vinkelräta mot normalen och tenderar att röra en del av kroppen i förhållande till en annan, de kallas tvärgående krafter. Ögonblick M x och M y böja kroppen och kallas böjning . Ögonblick M z vridande kropp kallas vridmoment . Dessa krafter och moment är interna kraftfaktorer (fig. 86, V).

Jämviktsförhållandena tillåter oss att hitta komponenterna i huvudvektorn och huvudmomentet för inre krafter:

I speciella fall kan individuella interna kraftfaktorer vara lika med noll. Således, under verkan av ett plan kraftsystem (till exempel i planet zy) kraftfaktorer uppstår i dess sektioner: böjmoment M x, skjuvkraft F y, längsgående kraft N z. Jämviktsförhållanden för detta fall:

För att bestämma interna effektfaktorer är det nödvändigt:

1. Rita mentalt en sektion vid den punkt av strukturen eller staven som intresserar oss.

2. Kassera en av de avskurna delarna och överväg jämvikten för den återstående delen.

3. Rita upp jämviktsekvationer för den återstående delen och bestäm utifrån dem värdena och riktningarna för interna kraftfaktorer.

Interna kraftfaktorer som uppstår i tvärsnittet av stången bestämmer det deformerade tillståndet.

Sektionsmetoden tillåter inte att fastställa lagen för fördelning av inre krafter över en sektion.

Effektiva egenskaper för att bedöma belastningen på delar kommer att vara intensiteten av interna interaktionskrafter - Ibland beaktas, förutom normala och tangentiella spänningar, även total spänning Och deformation .

Låt oss betrakta kroppens tvärsnitt (fig. 87). Utifrån det tidigare vedertagna antagandet att kropparna i fråga är solida kan vi anta att de inre krafterna är kontinuerligt fördelade över hela sektionen.

I avsnittet väljer vi ett elementärt område Δ A, och resultanten av de inre krafterna på detta område kommer att betecknas med Δ R. Förhållandet mellan resulterande inre krafter Δ R på plats Δ A till området för denna plats kallas medelspänningen på denna plats,

Om arean ΔA reduceras (sammandragen till en punkt), får vi i gränsen spänningen vid punkten

Kraften ΔR kan delas upp i komponenter: normal ΔN och tangentiell ΔQ. Med hjälp av dessa komponenter bestäms den normala σ- och tangentiella τ-spänningen (Fig. 88):

För att mäta spänning i International System of Units (SI) används newton. kvadratmeter, kallad pascal Pa (Pa = N/m2). Eftersom denna enhet är mycket liten och obekväm att använda, används flera enheter (kN/m2, MN/m2 och N/mm2). Observera att 1 MN/m 2 = 1 MPa = 1 N/mm. Denna enhet är mest praktisk för praktisk användning.

I det tekniska enhetssystemet (MCGSS) användes kilogram-kraft per kvadratcentimeter för att mäta spänning. Relationen mellan stressenheter i Internationella och tekniska system fastställs utifrån förhållandet mellan kraftenheter: 1 kgf = 9,81 N 10 N. Ungefärligt kan vi betrakta: 1 kgf/cm2 = 10 N/cm2 = 0,1 N/mm2 = 0,1 MPa eller 1 MPa = 10 kgf/cm2 .

Normal- och skjuvspänningar är ett bekvämt mått för att bedöma en kropps inre krafter, eftersom material motstår dem på olika sätt. Normala spänningar tenderar att föra samman eller avlägsna enskilda partiklar av kroppen i riktningen vinkelrätt mot sektionsplanet, och skjuvspänningar tenderar att flytta vissa partiklar i kroppen i förhållande till andra längs sektionsplanet. Därför kallas skjuvspänningar även skjuvspänningar.

Deformationen av en laddad kropp åtföljs av en förändring i avstånden mellan dess partiklar. De inre krafterna som uppstår mellan partiklarna förändras under påverkan av den yttre belastningen tills en jämvikt upprättas mellan den yttre belastningen och de inre motståndskrafterna. Det resulterande tillståndet i kroppen kallas ett stressat tillstånd. Den kännetecknas av en uppsättning normala och tangentiella spänningar som verkar över alla områden som kan dras genom punkten i fråga. Att studera spänningstillståndet vid en punkt på en kropp innebär att erhålla beroenden som gör det möjligt att bestämma spänningarna längs vilket område som helst som passerar genom den specificerade punkten.

Den spänning vid vilken förstörelse av materialet sker eller märkbar plastisk deformation inträffar kallas den begränsande spänningen och betecknas σ pre; τ föregående. . Dessa spänningar bestäms experimentellt.

För att undvika förstörelse av delar av strukturer eller maskiner, bör de drifts- (konstruktions)spänningar (σ, τ) som uppstår i dem inte överstiga de tillåtna spänningarna, som anges inom hakparenteser: [σ], [τ]. Tillåtna spänningar är de maximala spänningsvärdena som säkerställer säker drift av materialet. Tillåtna spänningar tilldelas som en viss del av de experimentellt hittade begränsande spänningarna som bestämmer uttömningen av materialets styrka:

där [ n] - den erforderliga eller tillåtna säkerhetsfaktorn, som visar hur många gånger den tillåtna påkänningen bör vara mindre än den maximala.

Säkerhetsfaktorn beror på materialets egenskaper, arten av de verkande belastningarna, noggrannheten hos den använda beräkningsmetoden och konstruktionselementets driftsförhållanden.

Under påverkan av krafter sker förskjutningar inte bara i strukturen utan också i materialet från vilket den är gjord (även om sådana förskjutningar i många fall är långt bortom det blotta ögats kapacitet och detekteras med hjälp av mycket känsliga sensorer och instrument) .

För att bestämma deformationer vid en punkt TILLöverväga ett litet segment KL längd s, som utgår från denna punkt i en godtycklig riktning (fig. 89).

Som ett resultat av punktdeformation TILL Och L kommer att flytta till position TILL 1 och L 2 respektive, och segmentets längd kommer att öka med mängden Δs. Attityd

representerar den genomsnittliga töjningen längs segmentet s.

Minska segmentet s, föra poängen närmare L till saken TILL, i gränsen får vi linjär deformation vid punkten TILL i riktningen KL:

Om vi vid punkt K ritar tre axlar parallella med koordinataxlarna, då linjära deformationer i koordinataxlarnas riktning X, på Och z kommer att vara lika med ε x, ε y respektive ε z.

Deformationen av en kropp är dimensionslös och uttrycks ofta i procent. Typiskt är deformationerna små och under elastiska förhållanden överstiger de inte 1–1,5 %.

Låt oss betrakta en rät vinkel som bildas i en odeformerad kropp av segment OM Och PÅ(Fig. 90). Som ett resultat av deformation under påverkan av yttre krafter, vinkeln MÅN kommer att förändras och bli lika med vinkeln M 1 O 1 N 1. I gränsen kallas skillnaden i vinklar för vinkeltöjning eller skjuvtöjning vid en punkt OM i planet MÅN:

I koordinatplan betecknas vinkeldeformationer eller skjuvvinklar: γ xy, γ yx, γ xz.

Vid vilken punkt som helst av kroppen finns det tre linjära och tre vinkelkomponenter av deformation, som bestämmer det deformerade tillståndet vid punkten.

Inre krafter. Sektionsmetod

Yttre krafter som verkar på ett verkligt föremål är oftast kända. Vanligtvis är det nödvändigt att bestämma inre krafter (resultatet av interaktion mellan enskilda delar av en given kropp) som är okända i storlek och riktning, men kunskap om vilka är nödvändiga för hållfasthets- och deformationsberäkningar. Bestämningen av inre krafter utförs med hjälp av den så kallade sektionsmetod, vars kärna är följande:

Mentalt skär kroppen längs den sektion som intresserar oss.

Kassera en av delarna (oavsett vilken).

Verkan av den kasserade delen av kroppen ersätts av den återstående med ett kraftsystem, som i det här fallet blir yttre. Enligt principen om verkan och reaktion är elastiska krafter alltid ömsesidiga och representerar ett kraftsystem kontinuerligt fördelade över tvärsnittet. Deras värde och orientering vid varje punkt av sektionen är godtyckliga och beror på sektionens orientering i förhållande till kroppen, storleken och riktningen av yttre krafter och kroppens geometriska dimensioner. Inre krafter kan reduceras till huvudvektornR och huvudmomentet M.:

Sektionens tyngdpunkt tas vanligtvis som referenspunkt. Efter att ha valt koordinatsystemet X, Y, Z (Z är den längsgående axeln vinkelrät mot tvärsnittet, X och Y är i detta snitts plan) och systemets ursprung i tyngdpunkten, betecknar vi projektionerna av huvudvektorn R på koordinataxlarna med N, Q x, Q y, och projektionerna av huvudmomentet M är M x, M y, M k.

Dessa tre krafter och tre moment kallas

interna kraftfaktorer i sektionen

N – längsgående kraft,

Q x , Q y – tvärkrafter,

M k – vridmoment,

M x , M y – böjmoment.

Varje intern kraftfaktor i en sektion är lika med den algebraiska summan av motsvarande externa kraftfaktorer som verkar på ena sidan av sektionen.

Den inre kraftfaktorn i en sektion är numeriskt lika med integralsumman av motsvarande elementära inre krafter eller moment över hela tvärsnittsarean:

Klassificeringen av huvudtyperna av belastning är associerad med den interna kraftfaktorn som uppstår i sektionen. Om alltså endast längsgående kraft N uppstår i tvärsnitt, och andra inre kraftfaktorer blir noll, så uppstår spänning eller kompression i detta avsnitt, beroende på kraftens riktning N. Belastning, när endast tvärkraft Q uppstår i tvärsnittet, kallas ett skifte.

Om endast ett vridmoment Mk uppstår i tvärsnittet, så arbetar stången i vridning. I det fall då endast ett böjmoment M x (eller M y) uppstår från yttre krafter som appliceras på stången, kallas denna typ av belastning ren böjning i yz- (eller xz)-planet. Om i ett tvärsnitt, tillsammans med ett böjmoment (till exempel M x), en tvärkraft Qy uppstår, kallas denna typ av belastning platt tvärböjning (i yz-planet). Typen av belastning, då endast böjmoment M x och M y förekommer i tvärsnittet av stången, kallas snedböjning (plan eller rumslig). När en normalkraft N och böjmomenten M x och M y appliceras i tvärsnittet uppstår en belastning, kallad komplex böjning med drag-kompression eller excentrisk spänning (kompression). När ett böjmoment och ett vridmoment verkar i en sektion uppstår böjning med vridning.

Det allmänna fallet med belastning är fallet när alla sex inre kraftfaktorer uppstår i tvärsnittet.

Speciella typer av belastning inkluderar krossning, när deformationen är lokal till sin natur, inte sprider sig till hela kroppen och buckling(ett specialfall av det allmänna fenomenet förlust av stabilitet).

Begreppet stress

I storleken på interna kraftfaktorer återspeglar inte intensiteten
spänt tillstånd av kroppen, närhet till ett farligt tillstånd (förstörelse). För att bedöma intensiteten av inre krafter introduceras ett kriterium (numeriskt mått) som kallas stress. Om i tvärsnitt F av en viss kropp väljer vi ett elementärt område F, Fig. 1.1, inom vilket den inre kraften R identifieras, då kan förhållandet tas som medelspänningen på arean F:

Den verkliga spänningen vid en punkt kan bestämmas genom att minska arean:

I vektor kvantitet r representerar den totala spänningen vid en punkt. Spänningsdimensionen tas i Pa (Pascal) eller MPa (Megapascal). Totalspänning används vanligtvis inte i beräkningar, men dess komponent vinkelrät mot sektionen  bestäms - normalspänning, och tangentiell  ,   - tangentiell spänning (Fig. 1.2). Totala spänningar per ytenhet kan uttryckas i termer av normal- och skjuvspänningar:

Det finns följande samband mellan verkande spänningar och inre kraftfaktorer:

;

Normal- och skjuvspänningar är en funktion av inre kraftfaktorer och geometriska egenskaper sektioner. Dessa spänningar, beräknade med hjälp av lämpliga formler, kan kallas faktiska eller fungerande.

Det högsta värdet av faktiska spänningar begränsas av den begränsande spänningen vid vilken materialet går sönder eller oacceptabla plastiska deformationer uppstår. Den första av dessa gränser finns för alla spröda material och kallas för draghållfastheten ( in,  in), den andra förekommer endast i plastmaterial och kallas sträckgränsen ( t,  t). Under inverkan av cykliskt förändrade påfrestningar uppstår förstörelse när den så kallade uthållighetsgränsen ( R,  R) nås, vilket är betydligt mindre än motsvarande styrkegränser.

Inre krafter uppstår mellan enskilda element i en struktur och mellan enskilda delar av ett element under påverkan av yttre krafter. Bestämning av inre krafter utförs med hjälp av sektionsmetoden. Dess väsen ligger i det faktum att en kropp i jämvikt (Fig. 2.1, A), mentalt skuren i två delar (Fig. 2.1, b), kasta en av delarna, ersätt inflytandet från den kasserade delen med inre krafter, och komponera jämviktsekvationer för den återstående delen, som påverkas av yttre krafter som appliceras på den och inre krafter fördelade över den sektion som ska bestämmas.

Vanligtvis är sektionsplanet vinkelrät mot tangenten till balkens axel. Ett system av inre krafter kan reduceras till en kraft R och till ett par M Låt oss välja tyngdpunkten för sektionen som kraftreduktionscentrum 0 Och

låt oss rikta axeln Åh rätt rektangulärt system koordinater vinkelrät mot snittet mot den yttre normalen. Låt oss utöka vektorerna R Och M i komponenter (bild 2.1, V). Styrka N riktad tangentiellt till stavens axel kallas längsgående kraft. Befogenheter Qy Och Q z, riktade vinkelrätt mot stavens axel kallas tvärgående krafter.Ögonblick T i förhållande till axeln X kallad vridningÖgonblick M y Och Mz kallas böjning. Dessa sex inre krafter kan hittas från de sex jämviktsekvationerna för en kropp i rymden, sammanställda för den del av strålen i fråga. Ekvationerna sammanställs i förhållande till en odeformerad kropp om små förändringar i dess storlek och form observeras. Att anta detta antagande förenklar problemet i hög grad att ekvationerna blir linjära, vilket gör det möjligt att använda principen om krafternas oberoende verkan(genom superpositionsprincipen). Den senare anger att resultatet av den gemensamma påverkan av ett kraftsystem på kroppen lika med summan privata resultat av påverkan av varje styrka för sig.

Var och en av de inre krafterna motsvarar sin egen typ av kroppsdeformation: N- stretching (kompression), Qy Och Q z− skift, T- vridning, M y Och M z− böja. Dessa deformationer förekommer vanligtvis i olika kombinationer. Den längsgående kraften anses vara positiv om dess riktning sammanfaller med riktningen för den yttre normalen till sektionen. Vridmomentet anses vara positivt om den, när man tittar på änden av den avskurna delen av balken från sidan av dess yttre normal, ser ut att vara riktad medurs. Böjmomentet anses vara positivt när det är riktat medurs mot den vänstra änden av den högra sidan av balken, och moturs i den högra änden av den vänstra sidan. En tvärkraft är positiv om den tenderar att rotera den avskurna delen av balken (på vilken den verkar) medurs i förhållande till någon punkt på den inre normalen till sektionen. Positiva tecken på ansträngning visas i fig. 2.2.

När man bestämmer tecknen på inre krafter i vertikala balkar är det nödvändigt att ta någon ände av balken (nedre eller övre) som den vänstra och markera den på ritningen med någon symbol.

Det finns som bekant krafter yttre och inre. Om vi tar en vanlig studentlinjal i våra händer och böjer den, gör vi detta genom att applicera yttre krafter - våra händer. Om handansträngningen tas bort, kommer linjalen att återgå till sin ursprungliga position på egen hand, under påverkan av dess inre krafter (dessa är krafterna för interaktion mellan elementets partiklar från påverkan av yttre krafter). Ju större de yttre krafterna är, desto större är de inre, men de inre kan inte ständigt öka, de växer bara till en viss gräns, och när de yttre krafterna överstiger de inre, kommer det att hända förstörelse. Därför är det extremt viktigt att vara medveten om de inre krafterna i ett material när det gäller dess styrka. Inre krafter bestäms med hjälp av sektionsmetod. Låt oss titta på det i detalj. Låt oss säga att staven är belastad med vissa krafter (bilden överst till vänster). Skärande en stång med ett tvärsnitt på 1–1 i två delar, och vi kommer att överväga någon av dem - den som verkar enklare för oss. Till exempel, kassera höger sida och överväga jämvikten på vänster sida (övre högra figuren).

Åtgärden för den kasserade högra delen på den återstående vänstra delen ersätta inre krafter, det finns oändligt många av dem, eftersom dessa är krafter för samverkan mellan partiklar i kroppen. Från teoretisk mekanik det är känt att vilket kraftsystem som helst kan ersättas av ett ekvivalent system bestående av en huvudvektor och ett huvudmoment. Därför kommer vi att reducera alla inre krafter till huvudvektorn R och huvudmomentet M (Fig. 1.1, b). Eftersom vårt utrymme är tredimensionellt kan huvudvektorn R expanderas längs koordinataxlarna och få tre krafter - Q x, Q y, N z (Fig. 1.1, c). I förhållande till stångens längdaxel kallas krafterna Q x, Q y tvär- eller skjuvkrafter (placerade tvärs över axeln), N z kallas längdkraften (placerad längs axeln).

Huvudmomentet M, när det expanderas längs koordinataxlarna, kommer också att ge tre moment (fig. 1.1, d) i enlighet med samma längdaxel - två böjmoment M x och M y och ett vridmoment T (kan betecknas som M k eller Mz).

Således finns det i det allmänna fallet med lastning sex komponenter av inre krafter, som kallas inre kraftfaktorer eller inre krafter. För att bestämma dem i fall rumsliga system styrkorna är sex jämviktsekvationer, och i fallet med en platt etta – tre.

För att komma ihåg sekvensen av sektionsmetoden bör du använda en mnemonisk teknik - kom ihåg ordet ROS från de första bokstäverna i åtgärderna: R skära (efter sektion), OM kassera (en av delarna), Z vi ersätter (verkan av den kasserade delen av interna krafter), U vi balanserar (d.v.s. med hjälp av jämviktsekvationer bestämmer vi värdet av inre krafter).

Följande typer av deformationer förekommer i praktiken. Om det vid belastning i ett element under påverkan av krafter uppstår en intern kraftfaktor, kallas sådan deformation enkel eller huvud. Enkla deformationer är spänning-kompression (längdkraft uppstår), skjuvning (tvärkraft), böjning (böjmoment), vridning (vridmoment). Om ett element samtidigt upplever flera deformationer (torsion med böjning, böjning med spänning, etc.), kallas sådan deformation komplex.